Integration,

• Quantitative seismology 5
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2009/11/post-450a.html
  As expressed then, these as displacement vector u (x, t) or depends on the →(2) or stress or the →(3) which depend on the displacement on s, or shown the contradiction to the doubt, or the →(1) which depends on both, are visible, a liberal translation

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  Comme exprimé alors, ceux-ci comme vecteur u de déplacement (x, t) ou dépend du →(2) ou l'effort ou le →(3) qui dépend du déplacement sur s, ou montré la contradiction au doute, ou le →(1) ce qui dépend de tous les deux, sont évident
  
  
• The perturbation theory in the quantum theory of fields (2)
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2010/11/2-0753.html
  Then, u (t and t 0) series development u (t and t 0) =σ n=0 XXINF {(- i) n /n!}∫ t0 t dt 1 ∫ t0 t dt 2. ∫ t0 t dt n t [h int (t 1). .h int (t n)]Way variable t 1. It can express to symmetrical shape, concerning t n

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  Puis, =σ n=0 XXINF du développement u de série d'u (t et t 0) (t et t 0) {(- i) n /n !}décollement n t [h international (T1) du ∫ t0 t du décollement 2. du ∫ t0 t du décollement 1 du ∫ t0 t. T1 variable de manière de .h international (t n)]. Il peut exprimer à la forme symétrique, au sujet de t n
  
  
• 模型系统羽毛上升(1)
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2010/11/1-ce56.html
  Then, df z /dz=-sv is obtained after all, a liberal translation

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  Puis, le =-sv de DF z /dz est obtenu après tous
  
  
• Japanese weblog
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2010/04/5-f9e1.html
  Then if v→c γ= (1-v 2 /c 2) -1/2 the →∞ (Γ -1 the →0) from, e (r and t) -> 0 is, a liberal translation

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  Alors si γ= de v→c (1-v 2 /c 2) -1/2 du →∞ (“ -1 →0 d'Î), e (r et t) - > 0 est
  
  
• Be covariant quantization of electromagnetic field (3) (Nakanishi - Lautrap theory)
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2009/06/3-lautrap-2191.html
  Then [a i (x 0, x), ∂ 0 b (x 0, y)]=-i∂ y i Δ 3 (x - y) you obtain

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  Puis [un I (x 0, x), ” 3 de =-i∂ y i Î de ∂ 0 b (x 0, y)] que vous (de x/y) obtenez
  
  
• Japanese weblog
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2010/04/propagator-theo.html
  And, s'[no] stopping value of this time is s'= u + (XXINF), but, because u + of the right-hand side (XXINF) it is the dispersion operator s very thing, becoming s'= s is concluded

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  Et, s'[aucun] l'arrêt de la valeur de ce temps est s'= u + (XXINF), mais, parce qu'u + du côté droit (XXINF) il est la chose de l'opérateur s de dispersion très, le s'= devenant s est conclu
  
  
• weblog title
  http://maldoror-ducasse.cocolog-nifty.com/blog/2009/06/2-3e4f.html
  Then, commutation relation 4 dimensional [b (x), b (y)]B (x) =∫d 3 z {∂ z 0 d (x-z) b (z) - d (x-z) ∂ z 0 b (z)}It substituted [b (x), b (y)]=∫d 3 z {∂ z 0 d (x-z) [b (z), b (y)]- d (x-z) [∂ z 0 b (z), b (y)]Because} in the indication which becomes, z 0 of the right-hand side it is good with anything, z 0 =y 0 you put in place

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  Puis, le =∫d dimensionnel de la relation de commutation 4 [b (x), b (y)] B (x) 3 z {∂ z 0 d (x-z) b (z) - le ∂ de d (x-z) z 0 b (z)} il a substitué [b (x), b (y)] le =∫d 3 z {∂ z 0 d (x-z) [b (z), b (y)] - d (x-z) [∂ z 0 b (z), b (y)] puisque} dans l'indication qui devient, z 0 du côté droit qu'il est bon avec n'importe quoi, z 0 0 =y vous avez mis en place